兩個(gè)壓縮機(jī)振動(dòng)方向相同、頻率相同的簡諧振動(dòng)合成時(shí),合 成振動(dòng)仍是簡諧振動(dòng)，其角頻率不變。
兩個(gè)壓縮機(jī)振動(dòng)方向相同，但角頻率不同的振 動(dòng)，其合成振動(dòng)不是簡諧振動(dòng)，合成動(dòng)振的動(dòng)振幅A是隨 時(shí)間變化的函數(shù)。
兩個(gè)壓縮機(jī)振幅相同初相位相等而頻率相近的簡諧振動(dòng),迭加后產(chǎn)生“拍”的現(xiàn)象, 即合成振動(dòng)的振幅的包絡(luò)線隨時(shí)間作周期性緩慢變化， 時(shí)增時(shí)減，按照拍頻振動(dòng)。
兩個(gè)壓縮機(jī)振動(dòng)方向互相垂直的簡諧振動(dòng)的合成。設(shè)兩個(gè)簡 諧振動(dòng)周期相同，振動(dòng)方程為:
運(yùn)動(dòng)軌跡是一個(gè)橢圓。如若A:= Az,則軌跡為一個(gè)正 圓。一般情況下，二個(gè)互相垂直的簡諧振動(dòng)合成時(shí)，可通過 波示器觀察到一種叫做利薩如圖的復(fù)雜圖形。
應(yīng)用這些圖形,若兩壓縮機(jī)振動(dòng)頻率成簡單整數(shù) 則可由一已知頻率求另一未知頻率; 若頻率比已知, 則比,可以用這種圖形求出相位差。
如果頻率與初相角不相等，合成振動(dòng)就變得非常復(fù)雜了。
為滿足識別振動(dòng)特征的要求，以診斷造成有害振動(dòng)的原 常需將復(fù)合振動(dòng)分解成一系列簡諧振動(dòng)分量，這項(xiàng)工作 因，般是由專門的壓縮機(jī)來完成的，如頻率分析儀,快速傅里葉 變換處理機(jī)等均可在很短時(shí)間內(nèi)完成頻譜分析工作。
為將復(fù)合振動(dòng)分解成諧波分量,需要應(yīng)用數(shù)學(xué)上熟知的 傅里葉級數(shù)原理和傅里葉積分方法。
前者適用于周期振動(dòng)情 況，后者適用于非周期振動(dòng)情況。
按傅里葉級數(shù)原理，一個(gè) 復(fù)雜的周期函數(shù),可分解為許多種頻率的簡諧函數(shù)之和，即 以角頻率為橫坐標(biāo)將各諧波的幅值X.和相位9。
畫出來， 即可得到該復(fù)合周期振動(dòng)頻譜圖。
復(fù)合周期振動(dòng)的頻譜是一些離散的線譜。
反過來，我們可以將一系列諧波迭合得到原來被分解的周期函 數(shù),這周期函數(shù)的波形變化頻率和基波頻率相同。
幾組周期振幅均不同的諧波合成的復(fù)合振動(dòng)波形，需指出 的是并非任意頻率的諧波均可迭合成周期函數(shù)波,只有每 一對頻率之比都是有理數(shù)時(shí)，兩個(gè)或幾個(gè)諧波之和才是周期 性的。
對于非周期函數(shù),我們可以將它看成是周期無限長的周 期函數(shù),也說是說，合成波要在無窮大的時(shí)間后才重復(fù)出 現(xiàn)，以此來理解其基頻將是無窮小,在此情況下描述非周期 函數(shù)的離散線譜將連成連續(xù)的曲線。
因此,對于非周期振動(dòng) 的分解不能應(yīng)用傅里葉級數(shù)方法，而必須采用傅里葉積分的 方法。
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